由于在流體分子中發(fā)現(xiàn)的明顯張力效應或內聚力而引起的特性稱為表面張力。因此，液體顆粒顯示出與不混溶表面或液體或氣體界面粘附的趨勢。或者，它可以理解為在液體界面處自由存在的表面能。
由于表面張力是線力，它通常表示為穿過自由液體表面的每單位長度的力。
液體表面張力的較好例子可能是當一只小螞蟻被一滴水纏住時，即使它只是在一滴水中：由于表面的力量，螞蟻必須努力從液體中解脫出來水的張力。
參考下圖，可以看到典型的典型的流體分子A由于緊鄰A的相鄰分子施加的內聚力而保持平衡狀態(tài)。
由于相鄰分子相互施加的內聚力相等且大小相反，因此它們抵消了這些作用，因此A上的凈力或合力變?yōu)榱恪?/p>
然而，液體表面的分子向下表現(xiàn)出更大的內聚力，因為它們上方沒有分子。B上的合成內聚力將更多地作用在向下的方向上。這種現(xiàn)象使液體表面與拉伸的薄膜相當。
一般來說，與液體壓力和重力相比，表面張力可以忽略不計；然而，封閉在狹窄區(qū)域或非常窄的柱子內的流體表現(xiàn)出強烈且顯著的內聚趨勢，例如在毛細管、液滴、氣泡和通過多孔材料的液體中。
當封閉在垂直或傾斜的毛細管內時，液體的上升和下降稱為毛細作用。
通過將流體和毛細管壁之間形成的接觸角與液柱上的平衡力聯(lián)系起來，可以理解這種現(xiàn)象。
參考下圖，很明顯，液面與毛細管壁之間的銳角接觸角構成了毛細作用的上升，反之亦然，而且液體的內聚力隨銳角減小而隨鈍角增大。
當封閉在直徑大于 1 cm 的管子和毛細管中時，上述對水和汞的作用變得無關緊要。
如圖，我們看到毛細管上升，其中，向上的張力=管內液柱的重量，
上式可以表述為：
πd.σ.cosθ = πd2.h.ρg/4
因此，毛細上升可以計算為_, h = 4__σcosθ/__ρgd,_ 并且表面張力可以通過求解：
σ = hρgd/4__cosθ
其中σ=由于每單位長度的表面張力而產生的力，并且，
θ=管壁和液體表面之間的接觸角。
以水為液體，玻璃管，θ~0，
因此，玻璃管中有水，毛細上升變?yōu)椋?/p>
_h = 4__σ/_ρgd,
生成的表面張力可以通過以下表達式進行評估：
σ = h__ρgd/4
在液滴的情況下，液滴在封閉的液體內達到與施加的表面張力相等的壓力。
等于我們得到的上述力，_πd.__σ = p._ πd2/4
最后，上述情況下測量表面張力的公式變?yōu)椋?/p>
σ = pd/4
其中p = 壓力，d =液滴直徑。
上述解釋幫助我們理解與液體相關的這一重要趨勢，并最終與我們有關什么是表面張力以及如何測量它。
